求解答,理论力学

答案为：B 解法一：设：绳子的拉力为：T 对A轮：mr^α/2=Tr 对B轮：T=mg-ma mr^β/2=Tr 则有：a=βr+αr 解得：a=4g/5 解法二：设：轮A的角速度为：ω1，角加速度为：α，轮B的角速度为：ω2，角加速度为：β，轮B质心的速度为：v，加速度为：a 系统对O点的动量矩：Lo=...

AB为二力杆，因此其力必沿杆方向，如下图所示 对OA，力矩平衡有：M=FOA×OA=FOA×L 对物体B，共点力平衡有：F=FABcosβ=FABcos30° 联立以上两个方程可得FAB和M。

1、均匀分布载荷f、dx dy上的力fdxdy是常数、其产生的力矩为xfdxdy(x轴方向类)、对xfdxdy沿受力面积用二重积分积一下就解决了、如果是园形r径向类。力矩为rrdrda,对rrdrda沿受力面积用二重积分积一下一样解决。对三角形分布在载荷的力和力矩,要确定力矩方向和受力面边界方程。2、可以将均布载荷...

答: 1. 施加外部力会使小车出现速度变化,耗散能量; 2. 通过施加扭矩来使旋转体产生旋转; 3. 外部施加的作用,使弹簧具有弹性胜即变化; 4. 释放小球将遭遇重力作用而出现上升或者下降; 5. 运行在水中或者大气中飞行机将遭遇浮/重/飞行/壁面/副流因子作用。

法向加速度 an=v^2&笭法蒂盒郦谷垫贪叮楷#47;R=(πRt)^2/R=Rπ^2t^2 (4)第一次y坐标值最大时s=πR/2 ，代入(1)式：t=1 ,t=1 时 ，切向加速度 at=dv/dt=πR ，法向加速度 an=v^2/R=Rπ^2t^2=Rπ^2 ，加速度在x轴投影为 切向加速度 at=πR ，在y轴投影为...

由质心运动定理：mac=F，ac=F/m=[F/(mg)]g=(45/90)g=4.9m/s²（水平向左）。由相对质心的动量矩定理：(mL²/12)α=FL/2，α=6F/(mL)（顺时针方向）A点的加速度：a(A)=ac+Lα/2=F/m+3F/m=4F/m=2g=19.6m/s²（水平向左）。

对质心转动惯量 Jc=mL^2/12 对转轴o转动惯量 Jo=Jc+m(L/4)^2=mL^2/12+m(L/4)^2=7mL^2/48 杆的动量 H=m*ac=m(L/4)ω 对O轴动量矩 Lo=Joω=(7mL^2)ω/48 杆的动能 T=(1/2)Joω^2=(1/2)(7mL^2/48)ω^2=7m(Lω)^2/96 ...

OA+AB)叉乘F=AB叉乘F。这说明力偶对点O的矩和OA无关，故力偶可平移；主矩是：（Ri叉乘Fi）关于i求和,Ri是力Fi作用点对O的位矢，当变为O1点时，对O1的矩就是：(Ri叉乘Fi)关于i求和+OO1叉乘主矩。由此，可以看出：主矢为零，则主矩跟位置无关，否则，主矩跟简化中心有关。还不懂就追问吧 ...

256/25)^2 in/s^2 ,ak=2ωBE*5=2(256/25)(192/5)in/s^2 加速度矢量等式分别向aDe+aDn方向投影 aDt=(ar-aen)φsin+(aet+ak)cosφ (1)aDn=aen*cosφ+(aet+ak)sinφ (2)(1)(2)联立，并代入已知数据就可求出滑块相对于BE杆的加速度ar ...

解:①对B支座取矩ΣMB=0，-FAy×2a-M-Fa=0，FAy=-M/(2a)-F/2(力方向向下)，对A支座取矩ΣMA=0，FBy×2a-M-3Fa=0，FBy=M/(2a)+3F/2(力方向向上)。②同样道理求解。ΣMB=0，-FAy×2a-M+5qa²/2-Fa=0，FAy=-M/(2a)+5qa/4-F/2（负号表示力的方向向下，反之向上）...